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曾丹苓

作品数:168 被引量:396H指数:9
供职机构:重庆大学动力工程学院更多>>
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相关领域:动力工程及工程热物理理学一般工业技术建筑科学更多>>

文献类型

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领域

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主题

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作者

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传媒

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年份

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  • 4篇1997
  • 5篇1996
  • 2篇1995
  • 2篇1994
  • 2篇1990
  • 3篇1989
  • 2篇1986
  • 2篇1985
168 条 记 录,以下是 1-10
排序方式:
绕汽柱热毛细对流的数值模拟
2000年
本文建立了一个在常重力及微重力情况下绕汽柱热毛细对流的数学模型,并采用有限差分法来积分非稳态动量方程和能量方程,得到了不同参数下热毛细对流的数值解.通过数值模拟,得到了不同参数下热毛细对流的速度矢量场,了解了有关无量纲参数对热毛细对流的影响规律.得出结论:热毛细对流不仅在微重力条件下存在,即使在重力场中,在特定情况下也是不能忽略的。
杨启容曾丹苓彭岚
关键词:热毛细对流汽柱数值模拟数学模型
双层同轴液柱热毛细对流问题的渐近解及数值模拟
1996年
建立了描述两不相溶混的同轴液柱热毛细对流的数学模型,用渐近线方法求得了内、外层流体主流区速度场、温度场的表达式。通过轴向加热的数值模拟发现适当选择有关参数,可使内层流体的运动削弱90%以上。
李明伟曾丹苓沈卫东
关键词:热毛细对流渐近解数值模拟
一个证明居里定理的新方法
1989年
本文对非平衡热力学中的居里定理提供了一个新的更为简洁的证明方法,并对居里定理的正确表述作出了说明。 非平衡热力学中的居里定理从物理系统内部结构的空间对称性出发得到了各向同性系统中相互耦合的热力学流和力应满足的约束条件,使唯象关系得以大大简化,其意义是众知的。居里定理早在1894年即已出现,但居里本人既没有叙述也没有证明过这个定理。居里定理的各种表述和证明都是后继研究者们作出的。本文的目的是提出一个证明居里定理的新的、更为简洁的方法,并作出居里定理的正确表述。
曾丹苓
均质凝结中蒸汽的极限过冷度被引量:2
2000年
本文应用统计热力学巨正则系综的密度涨落理论;提出了确定均质凝结中蒸汽极限过冷度的方法,得出了蒸汽凝结机制较沸腾机制复杂得多的结论,并推测出动力学影响是蒸汽凝结不可忽略的重要因素。
彭岚刘朝杨启容曾丹苓
关键词:蒸汽热力学
气液态分子运动的Hurst指数及相图研究
本文运用分子动力学模拟方法,模拟了不同温度条件下饱和气体和液体氩分子的运动过程.对不同状态下分子运动在速度空间的演化相图进行了比较.根据分形理论,对实际分子的分数布朗运动进行了讨论.应用本文提出的约化规模法,对分子分数布...
万黎明刘朝杨智勇张新铭曾丹苓
关键词:分子动力学模拟HURST指数相图
文献传递
利用不同势函数状态方程模拟湿空气性质
本文利用分子动力学模拟方法,采用L-J维里状态方程、L-J径向状态方程、TIP4P维里状态方程以及TIP4P径向状态方程四种模型,进行了湿空气性质的模拟研究。对不同状态方程的稳定性进行了探讨,最后采用径向分布方程及TIP...
陈俊刘朝曾丹苓
关键词:分子动力学径向分布函数湿空气
文献传递
近固体表面拟有序液体边界层的导热研究
2006年
本文用分子动力学模拟方法研究了近固体壁面拟有序液体边界层及其导热特性。得出分子密度沿垂直壁面方向呈衰减分布,且拟有序层内的分子运动方式接近于晶体分子。结合径向分布函数定量分析得出拟有序层的有序程度随固液耦合作用加强而增加。用G-K公式计算了拟有序层的导热系数,发现其与物件尺度、边界条件有密切关系。但在相同的边界条件下,导热系数随有序程度的增加而增加。
石小燕曾丹苓
关键词:导热系数
汽液界面厚度和分维数
本文应用分子动力学模拟方法进行了汽液界面厚度和分维数模拟研究.用统计系综方法,以氩原子为对象,对长方形模拟盒中粒子数目为2048个的汽液平衡共存系统进行模拟计算.研究了一定条件下汽液界面厚度的取定对确定界面分维数的影响,...
刘朝张新铭谭宁曾丹苓
关键词:分子动力学模拟汽液平衡分维数密度分布
文献传递
水导热系数的分子动力学模拟被引量:10
2007年
本文选用平衡分子动力学模拟方法,应用不同的势能模型对强极性分子水的导热系数进行了模拟计算.结果表明,用分子动力学模拟方法计算水的导热系数时,模拟结果对模型的选取极为敏感。在目前应用较为广泛的几种模型中以TIP4P模型较为适用,所得的导热系数与实验值较为接近.
刘娟芳曾丹苓刘朝李勤
关键词:导热系数
石墨泡沫内流动与传热的数值分析
石墨泡沫是一种新型的多孔材料,具有低密度、高导热、耐高温、耐腐蚀等优点,已被应用于航空航天、汽车、通讯和信息等领域.通过对石墨泡沫材料内部微几何结构的分析,建立了流动和导热的数值分析模型,进行了数值计算,讨论了孔隙内压力...
张新铭习磊朋曾丹苓
关键词:石墨泡沫多孔材料对流换热
文献传递
共17页<12345678910>
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