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CdHg(SCN)_4晶体的热容及激光损伤机制研究: 2014年; 采用密度泛函微扰理论(DFPT)和模守恒贋势方法,研究了CdHg(SCN)4(CMTC)晶体的声子态密度和声子色散谱.采用第一布里渊区的特殊点取样方法,计算了CMTC晶体的比热容,所得结果与实验结果相符.研究了脉冲激光辐照时晶体光损伤的物理机制,结果表明,增大晶体的热容量可提高晶体激光损伤阀值.; 张鹏郑超宋庆祥冯金波王新强卢贵武; 关键词：密度泛函理论声子谱热容量激光损伤

ZnCd(SeCN)4晶体结构与光学性质的理论研究: ZnCd(ScCN)_4晶体有着与以前报道的双金属硫氰酸盐配合物ABTC型晶体形状相同的结构,类属双金属硒氰酸盐ABSC型盐,有着与ABTC型晶体相近似甚至更为优良的性质。本文主要采用Materials Studio 5...; 马跃张鹏郑超周广刚卢贵武

ZCSC和CMSC晶体热学性质的理论研究: 2016年; 采用密度泛函理论计算了ZnCd(SeCN)_4(简称ZCSC)和CdHg(SeCN)_4(简称CMSC)晶体的声子色散谱、声子态密度,系统研究了这两种晶体的比热容、热膨胀率、热导率、热扩散率等热学性质。理论计算得到常温下ZCSC和CMSC晶体的比热容分别为0.454 J·g^(-1)·K^(-1)和0.374 J·g^(-1)·K^(-1),而本文通过差示扫描量热仪实验测量这两种晶体的比热容分别为0.460 J·g^(-1)·K^(-1)和0.306 J·g^(-1)·K^(-1),理论计算与实验结果相符。研究结果还表明ZCSC晶体的热导率及热扩散率均为CMSC晶体的5~7倍,而ZCSC晶体的热膨胀率约是CMSC晶体的1/3,因此ZCSC晶体是热学性质优异抗激光损伤能力强的非线性光学晶体。; 宋庆翔张鹏马跃周广刚郑超王新强卢贵武; 关键词：热学性质

液体比热容实验的温度设定及实验不确定度的理论分析被引量：1: 2013年; 用热传导理论研究了初始温度、终止温度和环境温度对"电热法测定液体比热容"实验结果的影响,提出了设定终止温度的方法.实验数据测量和相关计算表明,相对于传统的温度对称测量方法,改进后的方法可显著提高实验准确度.; 卢贵武韩志强郑超张鹏; 关键词：比热容温度不确定度

ZnCd（SeCN）4晶体热学性质的第一性原理研究: <正>多年来,研发在强激光作用下,具有较好的热稳定性和较高的激光损伤阈值的非线性光学晶体材料始终是人们研究的热点[1-2]。本文采用密度泛函微扰理论和模守恒赝势方法,计算了非线性光学晶体ZnCd(Se CN)4(ZCSC...; 宋庆翔张鹏郑超马跃卢贵武; 文献传递

CdHg(SCN)_4晶体的结构和光学性质的理论研究: 2014年; 采用密度泛函理论(DFT)和赝势方法,研究CdHg(SCN)4(CMTC)的晶体结构、电子结构和光学性质。计算结果表明:优化后的晶体晶格常数与实验值基本一致,CMTC晶体以-Cd-N=C=S-Hg-为链形成的无限三维网络结构具有较强的稳定性;能带结构具有明显的直接带隙结构,用LDA+U方法计算CMTC晶体带隙为3.223 eV,与实验值3.265 eV相接近;键合性质的计算显示S-C和C-N键具有明显的共价性,而Cd-N和Hg-S键具有明显的离子性。依据阴离子基团理论,计算了CMTC晶体的倍频系数,CMTC晶体倍频系数的计算值(d14=1.58～1.74 pm/V,d15=5.77～7.69 pm/V)与实验值(d14=1.4±0.6 pm/V,d15=6.0±0.9 pm/V)基本一致,研究发现CMTC晶体的非线性光学效应主要来自于多面体Cd(NCS)4和Hg(SCN)4基团。; 张鹏郑超马跃唐朝云宋庆翔王新强于浩波卢贵武; 关键词：光学性质密度泛函理论

MnHg(SCN)_4晶体的能带结构和非线性光学性质的研究: 2014年; 用密度泛函微扰理论(DFPT)和GW近似方法计算了MnHg(SCN)4(MMTC)晶体的几何结构、能带结构和二阶非线性光学系数。计算得到MMTC晶体的禁带宽度为3.21 eV,结果接近实验值3.33 eV,其二阶非线性系数为d14=3.09 pm/V、d15=6.02 pm/V。结果表明Mn-3d、Hg-5d态是价带的主要成分,C-2p、N-2p和S-3p态是价带顶和导带底的主要成分,而阴离子基团(SCN)-内部的电子跃迁是MnHg(SCN)4晶体中二阶非线性效应的主要来源。; 张鹏卢贵武孔垂岗郑超宋庆翔冯金波王新强; 关键词：非线性光学性质禁带宽度

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郑超