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S<,2>O分子振动光谱的计算及双收缩CI方法应用: 该论文主要包括两方面的工作:S<,2>O分子的局域势能面及其振动光谱的解析和双收缩DCCI的原理及其应用.第一章介绍数据点计算方法-电子相关能后HF方法,势能面和振动光谱的理论基础,包括数据点的计算、势函数的拟合、多原子...; 韩慧仙; 关键词：势能面能谱; 文献传递

双收缩CI方法及其应用被引量：3: 2004年; 提出了一种近似的基于空穴-粒子对称的双收缩 CI 方法. 该方法一般能使组态数减少 3个数量级, 计算时间减少一个数量级. 通过一系列比较计算, 表明该方法能够重现非收缩CI计算结果, 并达到了理想的计算精度.; 王育彬韩慧仙翟高红索兵文振翼; 关键词：化学反应动力学

空穴-粒子对称的应用-从MS-icMRCI到MS-MRPT2: 空穴-粒子对称的图形酉群理论可被用于发展极简洁的内收缩单双激发组态相互作用(icMRCISD)方法及程序.基于空穴-粒子对称,无需复杂的公式,即可开发出高效的内收缩MRCI 程序.2014 年,我们将空穴-粒子对称用于W...; 索兵兵雷依波韩慧仙王育彬文振翼

S_2O分子的基态和低激发态的离解及预离解: 2012年; 目的应用GAMESS[14]程序和新的多参考态组态相互作用(MRCISD)对S2O分子基态和与基态具有相同对称性及多重度的两个低激发态的离解进行研究。方法采用完全活性空间自洽场(CASSCF),沿着S-S伸缩振动坐标详细地解析基态X珘1A'和两个激发态C珘1A'和珟D1A'的离解以及C珘1A'预离解。结果采用不同的方法,珟D1A'态所获得的离解模式不同。对于非态平均的CASSCF方法,C珘1A'态与珟D1A'态的离解极限都为SO(1Δ)+S(1D)。对于态平均的完全活性空间自洽场(SA-CASSCF)方法,珟D1A'态离解极限与基态X珘1A'相同,均为SO(3Σ-)+S(3P),而C珘1A'态的离解极限为SO(1Δ)+S(1D)。X珘1A'态的离解能在MRCISD水平约为3.10 eV,比热化学值3.45±0.01 eV小0.35±0.01 eV。结论计算的C珘1A'态的预离解极限存在于S-S伸缩振动的26谱带附近,与实验值吻合得很好。; 雷依波韩慧仙索兵兵文振翼; 关键词：CASSCF

S_2O分子的局域势能面和振动光谱的解析被引量：5: 2005年; 用MRCISD和MRPT2计算了S2 O分子的局域势能面 ,对计算点完成了力场多项式拟合和振动组态相互作用的计算 .然后 ,对其基态 ( X1 A′)和激发态 ( C1 A′)的振动模式和振动光谱进行分析 .通过调节力常数 ,势能面得到进一步改进 .与已有的实验能谱数据进行比较 ,基态与激发态的均方差分别为 38 5 2cm_1 和 6 4 4cm- 1 .; 韩慧仙彭谦文振翼王育彬; 关键词：势能面振动光谱基态激发态力常数局域

螺吡喃光控转变的半经验动力学研究: 2013年; 采用半经典的电子-辐射-离子动力学模拟(SERID)研究了螺吡喃分子开环反应的非绝热动力学过程.采用简化模型的螺吡喃(mSP)简化计算.开环过程中mSP分子首先经过一个圆锥相交点后变为顺式-反式-顺式-模型部花青(CTC-mMC)继而又变为顺式-反式-反式-模型部花青(CTT-mMC).这与实验中螺吡喃分子开环后由于第一个异构体顺式-顺式-顺式-模型部花青(CCC-mMC)不稳定而在很短时间内转变为CTC-mMC基本一致.模拟过程中亦发现CTC-mMC不如CTT-mMC稳定,体系经CTT-mMC后回到能量较低的CTT-mMC构型.mSP的3个C—C—C—C二面角随时间扭转的实时动力学过程验证了以前理论推测的反应机理,模拟得到的激发态寿命与实验值基本一致.; 雷依波吴少美韩慧仙豆育升文振翼

多参考态二级微扰方法的改进: 2010年; 本文提出一个新的扩大模型空间的方案用于改进多参考态二级微扰理论(MRPT2)计算.新方案保持了原方案中扩大模型空间之前的简单程序结构,理论上完全可以避免势能面计算中入侵态的出现,并在一系列比较计算中得到证实.新MRPT2程序是研究分子激发态和电子光谱的有用工具.; 李安阳韩慧仙索兵兵王育彬文振翼; 关键词：微扰理论

S2O分子的基态局域势能面以及振动光谱的解析: ＜正＞S2O分子是一种极其重要的过渡态分子,1933年人们已意识到它的存在,最近又证实它存在于一些行星大气层中。但是由于早期的化学测量的S和O的配比（1:1）错误,导致人们提出多种几何构型。很长一段时间内,人们对它进行了...; 韩慧仙索兵文振翼王育彬; 文献传递

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韩慧仙