李蕊
- 作品数：6 被引量：13H指数：2
- 供职机构：燕山大学信息科学与工程学院红外光纤与传感研究所更多>>
- 发文基金：国家重点基础研究发展计划国家自然科学基金国家高技术研究发展计划更多>>
- 相关领域：电子电信化学工程更多>>
- 光子晶体光纤中的反斯托克斯现象的研究被引量：3
- 2008年
- 利用自制的光子晶体光纤(PCF),通过逐渐增加抽运脉冲的中心波长λ0,使其主要处于反常色散区,观测到了不同非线性效应作用下的频谱变化尤其是显著的反斯托克斯现象。通过调节耦合光束的入射方向,使光纤稳定输出为第一高阶模。在λ0达到并超过第一高阶模的零色散波长(820 nm)的过程中,抽运波工作在反常色散区,其向反斯托克斯波的能量转化逐渐增强。尤其当λ0超过860 nm之后,反斯托克斯波的强度可达到抽运波剩余强度的5倍,转换效率达到了80%。
- 苑金辉侯蓝田周桂耀魏东宾高飞王康李蕊
- 关键词：光纤光学光子晶体光纤中心波长零色散波长反常色散区
- 光子带隙型光子晶体光纤研究与应用被引量：2
- 2009年
- 带隙型光子晶体光纤(PBG-PCF)因其独特的性能,在各个领域都有着广泛的应用前景。文章阐述了带隙型光子晶体光纤的导光机制,并将带隙型光子晶体光纤分为空芯光子晶体光纤和全固态带隙型光子晶体光纤两类,较全面地讨论了这两类光纤的特性及其应用。
- 李霞侯蓝田李蕊梁丹华夏长明
- 关键词：带隙型光子晶体光纤光子带隙全固态
- C波段色散补偿光子晶体光纤的研究和设计被引量：1
- 2010年
- 设计了一种新颖结构的双层芯色散补偿光子晶体光纤。此光纤在整个C波段具有高负色散特性。通过合理选取双层芯光纤的外层芯层数,同时优化孔间距和空气孔直径,设计的光纤在C波段的色散值在-520ps/(km.nm)和-390ps/(km.nm)之间近似线性变化,残余有效色散系数近似为零,相关色散斜率(RDS)在0.0032nm-1的色散补偿光纤,其RDS值与标准单模光纤匹配,有效模场面积优于常规色散补偿光纤,可以对其长度30倍以上、用于宽带传输的标准单模光纤进行良好的色散和色散斜率补偿。
- 梁丹华郭惠超王福增李蕊侯蓝田
- 关键词：C波段光子晶体光纤色散补偿
- 光子晶体光纤中超连续谱的形成及其影响因素被引量：3
- 2008年
- 介绍了在光子晶体光纤(PCF)中产生超连续谱(SC)的发展现状及应用背景,从广义非线性薛定谔方程入手,讨论了超连续谱的形成机理,并从光子晶体光纤色散特性、脉冲参数等方面探讨了对超连续谱形成的影响,从而可以控制超连续谱的形成。
- 李蕊侯蓝田梁丹华苑金辉李霞
- 关键词：光子晶体光纤飞秒激光超连续谱非线性色散
- 掺镱硅酸盐激光玻璃的制备与光谱特性分析被引量：2
- 2009年
- 采用高温熔融工艺制备了两块组分差别不大的掺镱(Yb3+)硅酸盐激光玻璃。测试出两块玻璃样品的吸收光谱和荧光光谱;计算了Yb3+掺杂玻璃的积分吸收截面、受激发射截面、荧光线宽、能级寿命、最小粒子数、饱和泵浦强度、最小泵浦强度等参数,比较发现样品的吸收截面图与倒易法计算所得的受激发射截面图线型相似,而与F-L法计算所得的受激发射截面图差别较大,这与理论分析相吻合。两块玻璃样品的吸收光谱的线型基本一致,吸收主峰位于975 nm,次峰位于908 nm,这就说明影响激光玻璃吸收光谱线型的主要因素是玻璃基质的组成。两块玻璃样品的荧光光谱差别比较大,样品1主峰位于993 nm,次峰位于1 029 nm;样品2主峰位于1 035 nm,次峰位于994 nm,差别原因主要在于Yb3+离子的掺杂浓度不同。
- 董世蕊侯蓝田靳涛涛韩颖夏长明牛静霞周桂耀梁丹华李蕊
- 关键词：吸收光谱荧光光谱吸收截面
- 一种双零色散光子晶体光纤的高非线性研究被引量：2
- 2009年
- 运用多极法,通过优化孔节距和包层空气孔半径设计了一种具有双零色散波长的高非线性光子晶体光纤,利用分步傅里叶方法数值模拟了超短脉冲在其中传输的情况,发现经过传输,两个零色散波长之间的主要能量被转换至位于正常色散区的两个边带峰处。泵浦的转化率很高,以至于多于99%的光能都被转移至两边带峰,且两边带峰很平坦,它们对波长波动,但对脉冲能量和泵浦脉冲的啁啾不敏感,这就产生了高稳定性的谱带。
- 李立肖侯蓝田李蕊梁丹华李霞董世蕊
- 关键词：光子晶体光纤自相位调制四波混频超连续谱
