高庆弟
- 作品数：29 被引量：29H指数：3
- 供职机构：中国核工业集团公司核工业西南物理研究院更多>>
- 发文基金：国家自然科学基金更多>>
- 相关领域：核科学技术理学更多>>
- HL-1M装置等离子体中类锯齿电子密度振荡
- 1999年
- 在欧姆放电和低杂波电流驱动（ＬＨＣＤ）及激光吹气注入杂质的联合实验中，首次在ＨＬ－１Ｍ 装置上观测到了与软Ｘ射线对应得非常好的锯齿型密度振荡。这种类锯齿型的密度振荡存在于低杂波电流驱动与激光吹气等离子体中。分析表明，该锯齿不是通常的ｑ ＝ １ 有理面上的锯齿，而是在低杂波与杂质共同作用下产生的类锯齿型的密度振荡。一种可能的机制是低杂波电流驱动下杂质的中心积累及崩塌引起的扰动磁场导致了快电子的损失。
- 焦一鸣周艳邓中朝高庆弟
- 关键词：低杂波HL-1M装置LHCD等离子体
- 流体-粒子模型及托卡马克等离子体稳态粒子流被引量：2
- 1997年
- 基于俘获粒子与非俘获粒子对外力作用的响应截然不同，本文提出了一个简单而有效描述托卡马克等离子体响应特征的“流体－粒子”模型。作为该模型的一个应用，本文解析地推导了稳态托卡马克等离子体环向粒子流、极向粒子流和径向粒子流，并给出与径向粒子流相关的广义欧姆定律。
- 曲洪鹏高庆弟
- 关键词：托卡马克等离子体
- 偏滤器靶板磁预鞘层边界的离子流
- 2003年
- 利用流体力学模型研究了偏滤器等离子体条件下磁预鞘层边界离子流和预鞘层宽度之间的关系,并分析了粒子碰撞对预鞘层边界离子流的影响。由于粒子碰撞对离子的驱动效益,预鞘层边界离子流速度随着预鞘层宽度的增加而减少;只有当预鞘层宽度趋于零时,边界离子流沿磁力线的速度才趋近于离子声速。在固定预鞘层宽度的条件下,计算了预鞘层边界离子流速度与碰撞频率之间的函数关系。
- 高庆弟陈小平龙永兴
- 关键词：靶板等离子体
- 环位形下鱼骨模驱动快离子输运的数值模拟研究被引量：1
- 2022年
- 考虑包含动理学效应的鱼骨模结构,使用导心轨道程序ORBIT,在磁面坐标下研究了不同的扰动模幅度、频率对快离子再分布的影响,并分析了粒子与扰动发生共振的条件。模拟得出,鱼骨模扰动会使快离子在实空间、相空间中发生再分布,芯部(Ψ_(p)/Ψ_(w)≤0.2,Ψ_(p)为极向磁通,Ψ_(w)为最后一个闭合磁面的磁通)快离子密度下降约20%,中间磁面位置上(0.2≤Ψ_(p)/Ψ_(w)≤0.6)的快离子密度增加约7%;通过扫描频率发现,相空间中快离子的再分布对模式频率敏感,并分析了快离子与鱼骨模扰动共振的条件。
- 王雍钦郝广周虞立敏苗雨田柯锐邹云鹏高庆弟
- 关键词：相空间
- 四流体模型与m=1内扭曲模稳定性分析
- 1999年
- 利用描述俘获粒子运动的四流体模型推导出包含俘获粒子效应、离子反磁漂移、有限电阻及反常电子粘滞效应的ｍ＝１的内扭曲模本征方程和色散关系，并在等离子体芯部存在与不存在高能粒子的两种情况下。
- 曲洪鹏高庆弟石秉仁
- 关键词：内扭曲模托卡马克
- 内破裂不稳定性及其数值模拟被引量：1
- 1999年
- 用磁重联模型与Ｊａｈｎｓ等人提出的锯齿触发条件模拟了托卡马克中的锯齿振荡现象。对Ｔ－１０托卡马克上的一特定放电，将数值结果与实验作了比较。结果发现，在反转半径外的振幅太大，并且在破裂之前温度剖面太平坦，而中心温度较低。
- 王世庆盛克敏任朗高庆弟
- 关键词：锯齿振荡磁重联数值模拟托卡马克
- HL-1装置热脉冲传播分析被引量：1
- 1989年
- 本文通过解析推导和数值计算,得到了适合于反转半径较小时用峰值时间差法计算电子热导率的解析公式,并对HL-1装置的实验数据进行处理,获得了等离子体电子热导率在4≤r≤9cm区域内的平均值为7.4m^2/s。并讨论了计算电子热导率的一种新方法,即强制边界条件法,结果表明,该方法是可行的。
- 肖宏高庆弟郭干城汪占河陈杰夫
- 关键词：HL-1装置
- 托卡马克能量约束及自举电流效应的初步考虑
- 1992年
- 基于Lee等人的离子温度梯度模导致的反常热能输运系数,本文研究了辅助加热托卡马克等离子体的能量约束行为,并对自举电流的效应作了初步考虑。结果表明,计算得到的能量约束时间随等离子体电流I_p和托卡马克大半径R增大而增长,随注入功率P_t、环向场B_t以及等离子体小半径α的增大而缩短。这些结果与Kaye-Goldston的经验约束定标具有相同的趋势。自举电流的存在总是导致能量约束时间的增加,当自举电流与总电流的比值γ较小时,能量约束时间的增加率约为γ/2。此外,自举电流将造成锯齿反转半径的减小。
- 袁鹰高庆弟
- 关键词：自举电流托卡马克
- HL-1装置的硬X射线锯齿振荡
- 1990年
- 软X射线的锯齿振荡,在ST,Pulsator和TEXT等装置上已观测到;在Pulsator和PLT上已研究了硬X射线锯齿波。PLT和Pulsator观测结果为,产生的硬X射线锯齿振荡为反锯齿和内破裂的软X射线锯齿相对应。Pulsator的硬X射线锯齿和软X射线锯齿一样,这种趋势一直持继到放电结束,而硬X射线峰值发生在软X射线内破裂后大约200μs。PLT的硬X射线锯齿比软X射线锯齿延迟1至5ms。本工作目的是在内破裂后,从软、硬X射线锯齿波对比,观测硬X射线到达峰值这段延迟时间,并以此来量度逃逸电子约束时间。
- 龚定夫董贾福尚作羽郑永真高庆弟
- 关键词：HL-1装置X射线振荡托卡马克装置
- 低杂波波谱的下移和可近性条件被引量：2
- 1995年
- 本文利用改进磁面位移计算的射线轨迹Ｃｏｄｅ，研究在射线轨迹的第一圈ｎ‖的下移以及下移量与各等离子体参量的关系。我们发现等离子体密度越高，波的频率越低，ｎ‖的下移量越大。计算表明：在射线的第一圈ｎ‖下移量的最大值大致与成正比，也与电流、密度的分布和ｎ‖的初值等有关。当等离子体的密度超过临界密度时，由于ｎ‖的下移，发射的低杂波波谱中带有很大部分能量的低ｎ‖波变成不可近波，并转换成快波。这可能是出现低杂波电流驱动密度极限的重要原因之一。
- 薛思文石秉仁高庆弟李晓东
