- 13.56MHz低频功率对60MHz射频容性耦合等离子体的电特性的影响
- 2008年
- 使用补偿朗缪尔探针诊断技术,研究了60 MHz/13.56 MHz双频激发容性耦合等离子体的空间电子行为,得到了电子能量概率函数(EEPF)随径向位置和低频输入功率的演变行为.实验结果表明,13.56 MHz射频输入功率的变化主要影响低能电子的布居,其影响随气压升高而加大.在等离子体放电中心以外,EEPF呈现出双峰分布的特性,同时发现从放电中心到极板边缘,次能峰有逐渐向高能区漂移的现象,次能峰的出现显示了中能电子的增强的加热效应.通过EEPF方法,计算了等离子体的电子温度、电子密度.讨论了等离子体中的电子加热机理.
- 袁强华辛煜黄晓江孙恺宁兆元
- 用光学-光学双共振光谱技术研究Cs蒸气中的共振交换碰撞被引量：1
- 2006年
- 利用窄带半导体激光器泵浦所有具有相同z分量速度的基态Cs原子至激发态,研究了Cs(6P3/2,v)+Cs(6S1/2,v′)→Cs(6S1/2,v)+Cs(6P3/2,v′)的共振交换碰撞过程。与泵浦光反向平行的另一单模激光器激发6P3/2至8S1/2态,以检测6P3/2态原子的速度分布,确定激发态原子的热能化效应。通过测量8S1/2→6P1/2荧光的尖峰强度与相应的多普勒背景的强度比,得到共振交换碰撞速率系数为k=9.62×10-7cm3.s-1。证明了在纯碱金属蒸气中,由共振交换机制产生的热能化效应的大小比由速度改变碰撞引起的大3个数量级。
- 王淑英穆保霞崔秀花张刚台袁强华戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱速率系数铯
- 激发态Cs原子间碰撞能量转移截面
- 在Q蒸气密度为1013cm-3量级范围内,研究了6P3／2+6P3/2→6DJ+6S碰撞能量合并过程．利用单模半导体激光器共振激发6P3／2态,利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间...
- 张刚台袁强华穆保霞王淑英崔秀花戴康沈异凡
- 关键词：碰撞能量合并截面CS
- 文献传递
- Rb蒸气中的5P_J+5P_J′→5S+5D_J″碰撞能量合并被引量：3
- 2006年
- 研究了Rb(5PJ)+Rb(5PJ′)→Rb(5S)+Rb(5DJ″)的碰撞能量合并过程,一台单模半导体激光器共振激发Rb原子的5P1/2或5P3/2态,另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布,吸收线分别调至5P1/2→5D3/2和5P3/2→7S1/2跃迁,由激发态原子密度和谱线荧光比得到碰撞能量合并过程5PJ+5PJ′→5S+5DJ″的截面.两台激光器同时分别激发5P1/2和5P3/2态,通过对5DJ″→5PJ的荧光探测,得到5P3/2+5P1/2碰撞转移到5D5/2和5D3/2的截面分别为(1.12±0.50)×10-14和(1.01±0.45)×10-14cm2.
- 崔秀花穆保霞王淑英张刚台袁强华赖康荣戴康沈异凡
- 关键词：碰撞能量合并RB荧光截面
- Rb蒸气中激光诱导5P和5D态的布居数变化
- 2005年
- 在Rb蒸气中观察了荧光强度的增强与减弱.5P3/2态荧光的减弱是由于激光激发5P3/2—→5D5/2的跃迁造成的,5D5/2态原子碰撞转移到5D3/2,产生5D3/2—→5P1/2的辐射,增加了5P1/2态的布居,从而使5P1/2—→5S1/2的荧光增强.激光诱导布居数的变化由相应荧光的强度信号的增减来检测,利用速率方程组,得到了受激发射(即5D5/2—→5P3/2)速率为2.0×108s-1,精细结构碰撞转移(即5D5/2—→5D3/2)截面为6.4×10-14cm2.
- 王淑英穆保霞崔秀花张刚台袁强华戴康沈异凡
- 关键词：原子光谱铷受激辐射
- 存在缓冲气体的Cs蒸气中的三体碰撞被引量：2
- 2006年
- 研究了Cs(6P)+Cs(6S)+He→Cs(5D)+Cs(6S)+He的碰撞能量转移过程。单模半导体激光器共振激发Cs原子至6P3／2态,利用另一与泵浦激光束反向平行激光束作为吸收线探测6Pa／2态原子密度及其空间分布。缓冲气体增大了6P3／2和6S1／2原子间的能量转移,这可从测量由Cs(6P)／Cs(5D)碰撞而被布居的7D态所发射的荧光得到证实。因5D→6P(3．0-3.6μm)处于红外本实验不能探测,利用一个已经测量过的过程(即6P+5D→6S+7D)作相对测量。得到三体碰撞速率系数为(2．2±1．1)×10-28cm6s-1。
- 袁强华张刚台穆保霞王淑英崔秀花戴康沈异凡
- 关键词：光谱学荧光CS
- 碰撞能量转移Cs（6P）＋Cs（5D）→Cs（6S）＋Cs（nL=9S，5F）的截面测量
- 2006年
- 二步激发Cs原子至8S态，测量了碰撞转移过程Cs（6P）＋Cs（5D）→Cs（6S）＋Cσ（nL=9S，5F）的截面。测量由7D，9S和5F态发射的荧光强度，从荧光强度比和σ（TD）值得到了σ（9S）和σ（5F），而σ（TD）已经进行过绝对测量，截面值σ（9S）和（5F）分别为8．7×10^-15。和1、3×10^-14 cm^2．讨论了能量转移过程9S＋6S→5F＋6S对σ（9S）和σ（5F）的影响．
- 王淑英穆保霞崔秀花张刚台袁强华戴康沈异凡
- 关键词：碰撞能量转移荧光截面
- 激发态Cs原子间碰撞能量转移截面
- 2006年
- 在Cs蒸气密度为10^13cm^-3量级范围内，研究了6P3/2＋6P3/2→6DJ＋6S碰撞能量合并过程．利用单模半导体激光器共振激发6P3/2态，利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探洲激发态原子密度厦其空间分布，吸收线调至6P3／2→8S1／2跌迁，并可平行于泵浦激光束移动．由激发态原子密度和谱线的荧光强度比得到碰撞能量合并的截面．碰撞转移到6D5/2和6D3／2的截面分剐是（4．1±1．8）×10^-15和（2．2±1．0）×10^-15cm^2.与其它实验结果进行了比较．
- 张刚台袁强华穆保霞王淑英崔秀花戴康沈异凡
- 关键词：碰撞能量合并截面CS
- 60MHz电容耦合等离子体中电子能量分布函数特性研究被引量：4
- 2008年
- 甚高频(频率大于30 MHz)耦合放电源由于能产生大面积高密度的等离子体而受到了人们的广泛关注.采用电流、电压探针以及朗缪尔探针诊断技术对60 MHz射频激发产生的容性耦合等离子体的放电特性及电子行为进行了研究.实验结果表明,等离子体的等效电阻/电容随着射频输入功率的增加而减小/增加;等离子体中电子行为不仅依赖于射频输入功率,还与放电气压密切相关;放电气压的增加导致电子能量概率分布函数(EEPF)从双温Maxwellian分布向Druyvesteyn分布转变,而且转变气压远低于文献所报道的数值,这主要是由于在60 MHz容性耦合等离子体中电子反弹共振加热效率大为降低.
- 孙恺辛煜黄晓江袁强华宁兆元
- Cs-He光学碰撞精细结构分支比
- 研究了在Cs62P多重态与He原子基态的光学碰撞中的精细结构分支比,激光频率v调至Cs共振跃迁的红翼,定义分支比为I(D1)/I(D2),I(D1)、I(D2)分别为Cs的D1和D2线的荧光强度, 测量了激光频率从Cs6...
- 崔秀花穆保霞王淑英袁强华张刚台戴康沈异凡
- 关键词：光学碰撞分支比
- 文献传递
